Презентация - Теорема Гаусса для диэлектриков

Смотреть слайды в полном размере
Презентация Теорема Гаусса для диэлектриков


Вашему вниманию предлагается презентация на тему «Теорема Гаусса для диэлектриков», с которой можно предварительно ознакомиться, просмотреть текст и слайды к ней, а так же, в случае, если она вам подходит - скачать файл для редактирования или печати.

Презентация содержит 31 слайд и доступна для скачивания в формате ppt. Размер скачиваемого файла: 645.50 KB

Просмотреть и скачать

Pic.1
Теорема Гаусса для диэлектриков, слайд 1
Pic.2
Теорема Гаусса для диэлектриков, слайд 2
Pic.3
Теорема Гаусса для диэлектриков
Теорема Гаусса для диэлектриков
Pic.4
Энергия поля
Энергия поля
Pic.5
Задача
Задача
Pic.6
Задача (второй метод)
Задача (второй метод)
Pic.7
Задача (третий метод)
Задача (третий метод)
Pic.8
Притяжение пластин конденсатора Притяжение пластин конденсатора Силу их притяжения называют пондермо
Притяжение пластин конденсатора Притяжение пластин конденсатора Силу их притяжения называют пондермоторной. При незначительном перемещении одной пластины в поле другой совершается работа: отсюда можно получить формулу для расчета пондермоторной силы
Pic.9
Диэлектрик втягивается в конденсатор
Диэлектрик втягивается в конденсатор
Pic.10
Вопросы
Вопросы
Pic.11
Теорема Гаусса для диэлектриков, слайд 11
Pic.12
Поляризация диэлектриков Все известные в природе вещества, в соответствии с их способностью проводит
Поляризация диэлектриков Все известные в природе вещества, в соответствии с их способностью проводить электрический ток, делятся на три основных класса: диэлектрики полупроводники проводники
Pic.13
Поле электрического диполя Электрический диполь - система двух одинаковых по величине разноименных т
Поле электрического диполя Электрический диполь - система двух одинаковых по величине разноименных точечных зарядов, расстояние l между которыми значительно меньше расстояния до тех точек, в которых определяется поле. Ось диполя прямая, проходящая через оба заряда.
Pic.14
Поле электрического диполя r >> l → Диполь можно рассматривать как систему 2-х точечных зарядо
Поле электрического диполя r >> l → Диполь можно рассматривать как систему 2-х точечных зарядов.
Pic.15
Напряженность поля в точке, расположенной на оси диполя. E1 – напряженность поля положительного заря
Напряженность поля в точке, расположенной на оси диполя. E1 – напряженность поля положительного заряда. E2 – напряженность поля отрицательного заряда. В проекциях на ось x: E = E1 – E2
Pic.16
Напряженность поля в точке, расположенной на оси диполя
Напряженность поля в точке, расположенной на оси диполя
Pic.17
Напряженность поля диполя в точке, лежащей на перпендикуляре, восстановленном к его середине
Напряженность поля диполя в точке, лежащей на перпендикуляре, восстановленном к его середине
Pic.18
Выводы Поле диполя убывает быстрее в зависимости от расстояния по сравнению с полем точечного заряда
Выводы Поле диполя убывает быстрее в зависимости от расстояния по сравнению с полем точечного заряда.
Pic.19
Теорема Гаусса для диэлектриков, слайд 19
Pic.20
Диполь в неоднородном электрическом поле
Диполь в неоднородном электрическом поле
Pic.21
Вопросы
Вопросы
Pic.22
Теорема Гаусса для диэлектриков, слайд 22
Pic.23
Теорема Гаусса для диэлектриков, слайд 23
Pic.24
Внутри диэлектрика электрические заряды диполей компенсируют друг друга. Внутри диэлектрика электрич
Внутри диэлектрика электрические заряды диполей компенсируют друг друга. Внутри диэлектрика электрические заряды диполей компенсируют друг друга. Но на внешних поверхностях диэлектрика, прилегающих к электродам, появляются заряды противоположного знака (поверхностно связанные заряды).
Pic.25
Пусть – электростатическое поле связанных зарядов. Оно направлено всегда против внешнего поля Пусть
Пусть – электростатическое поле связанных зарядов. Оно направлено всегда против внешнего поля Пусть – электростатическое поле связанных зарядов. Оно направлено всегда против внешнего поля Следовательно, результирующее электростатическое поле внутри диэлектрика
Pic.26
Поместим диэлектрик в виде параллелепипеда в электростатическое поле Поместим диэлектрик в виде пара
Поместим диэлектрик в виде параллелепипеда в электростатическое поле Поместим диэлектрик в виде параллелепипеда в электростатическое поле Электрический момент тела, можно найти по формуле: – поверхностная плотность связанных зарядов.
Pic.27
вектор поляризации –дипольный момент единичного объема. где n – концентрация молекул в единице объем
вектор поляризации –дипольный момент единичного объема. где n – концентрация молекул в единице объема, – дипольный момент одной молекулы.
Pic.28
Поверхностная плотность поляризационных зарядов равна нормальной составляющей вектора поляризации в
Поверхностная плотность поляризационных зарядов равна нормальной составляющей вектора поляризации в данной точке поверхности. Поверхностная плотность поляризационных зарядов равна нормальной составляющей вектора поляризации в данной точке поверхности. Индуцированное в диэлектрике электростатическое поле E' будет влиять только на нормальную составляющую вектора напряженности электростатического поля .
Pic.29
Вектор поляризации можно представить так: Вектор поляризации можно представить так: где – поляризуем
Вектор поляризации можно представить так: Вектор поляризации можно представить так: где – поляризуемость молекул, – диэлектрическая восприимчивость – макроскопическая безразмерная величина, характеризующая поляризацию единицы объема.
Pic.30
Величина характеризует электрические свойства диэлектрика. Величина характеризует электрические свой
Величина характеризует электрические свойства диэлектрика. Величина характеризует электрические свойства диэлектрика. Физический смысл диэлектрической проницаемости среды: ε – величина, показывающая во сколько раз электростатическое поле внутри диэлектрика меньше, чем в вакууме:
Pic.31
Вопросы
Вопросы


Скачать презентацию

Если вам понравился сайт и размещенные на нем материалы, пожалуйста, не забывайте поделиться этой страничкой в социальных сетях и с друзьями! Спасибо!