Презентация - Плоская система произвольно расположенных сил

Смотреть слайды в полном размере
Презентация Плоская система произвольно расположенных сил


Вашему вниманию предлагается презентация на тему «Плоская система произвольно расположенных сил», с которой можно предварительно ознакомиться, просмотреть текст и слайды к ней, а так же, в случае, если она вам подходит - скачать файл для редактирования или печати.

Презентация содержит 27 слайдов и доступна для скачивания в формате ppt. Размер скачиваемого файла: 1.92 MB

Просмотреть и скачать

Pic.1
Тема 1. 4 ПЛОСКАЯ СИСТЕМА ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫХ СИЛ
Тема 1. 4 ПЛОСКАЯ СИСТЕМА ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫХ СИЛ
Pic.2
Плоская система произвольно расположенных сил - это система, у которой силы расположены в одной плос
Плоская система произвольно расположенных сил - это система, у которой силы расположены в одной плоскости и линии их действия не пересекаются в одной точке
Pic.3
Теорема о параллельном переносе силы (теорема Пуансо) Механическое состояние твёрдого тела не наруши
Теорема о параллельном переносе силы (теорема Пуансо) Механическое состояние твёрдого тела не нарушится, если данную силу перенести параллельно первоначальному положению в произвольную точку тела, добавив при этом пару сил, момент которой равен моменту данной силы относительно новой точки приложения.
Pic.4
F =F= F , F =F= F , где Fи F взаимоуравновешенные силы. В результате приведения силы F к то
F =F= F , F =F= F , где Fи F взаимоуравновешенные силы. В результате приведения силы F к точке О получилась система сил (F, F,F) ≡ F где F- сила, равная и параллельная данной силе F (F,F) - пара сил, момент которой равен моменту данной силы относительно центра приведения т. О М(F, F) =М0(F)= F•α M=M0(F)
Pic.5
Пример Для определения действия силы F на колесо и подшипники перенесем эту силу параллельно самой с
Пример Для определения действия силы F на колесо и подшипники перенесем эту силу параллельно самой себе на ось колеса. В результате получим: силу F ' = F, вызывающую давление на подшипники, пару сил (F, F") с моментом М( F,F) = Fr , которая будет вращать колесо.
Pic.6
Приведение произвольно расположенных сил к заданному центру
Приведение произвольно расположенных сил к заданному центру
Pic.7
Приведение произвольно расположенных сил к заданному центру Для того чтобы привести данную систему п
Приведение произвольно расположенных сил к заданному центру Для того чтобы привести данную систему произвольно расположенных сил к заданному центру - точке О, необходимо выполнить два действия: Первое действие: переносят по очереди каждую силу системы в центр приведения –точку О. В результате получили новую плоскую ССС (F′1, F′2, F′3). Силы её равны и параллельны данным силам, т. е. F′1= F1, F′2= F2, F′3 = F3.
Pic.8
Приведение произвольно расположенных сил к заданному центру Полученную ССС (F′1, F′2, F′3) заменяем
Приведение произвольно расположенных сил к заданному центру Полученную ССС (F′1, F′2, F′3) заменяем равнодействующей силой, которая равна геометрической сумме данных сил и называется главным вектором системы:
Pic.9
Приведение произвольно расположенных сил к заданному центру Второе действие: необходимо уравновесить
Приведение произвольно расположенных сил к заданному центру Второе действие: необходимо уравновесить силы F′1, F′2, F′3 силами F′′1, F′′2, F′′3
Pic.10
Приведение произвольно расположенных сил к заданному центру В результате второго действия приведения
Приведение произвольно расположенных сил к заданному центру В результате второго действия приведения получили еще одну систему уже пар сил моменты которых равны моментам данных сил относительно точки О, т. е. Вновь полученную систему пар сил заменим одной равнодействующей парой, момент которой равен алгебраической сумме моментов слагаемых пар сил и называется главным моментом системы: Мгл= M0(F1)+ M0(F2)+M0(F3)
Pic.11
Свойства главного вектора и главного момента 1. Модуль и направление главного вектора не зависят от
Свойства главного вектора и главного момента 1. Модуль и направление главного вектора не зависят от выбора центра приведения, т. к. при разных центрах приведения силовой многоугольник, построенный из данных сил, будет один и тот же 2. Величина и знак главного момента зависят от выбора центра приведения, т. к. при изменении центра приведения меняются плечи сил и возможно направления вращения
Pic.12
Свойства главного вектора и главного момента 3. Главный вектор и равнодействующая системы сил вектор
Свойства главного вектора и главного момента 3. Главный вектор и равнодействующая системы сил векторно равны, но в общем случае не эквивалентны, т. к. ещё имеется момент 4. Главный вектор и равнодействующая эквивалентны лишь в частном случае, когда главный момент системы равен нулю(если центр приведения находится на линии действия равнодействующей силы)
Pic.13
Теорема о моменте равнодействующей относительно точки (Теорема Вариньона) Момент равнодействующей си
Теорема о моменте равнодействующей относительно точки (Теорема Вариньона) Момент равнодействующей силы относительно, какой либо точки, расположенной в плоскости действия сил, равен алгебраической сумме моментов составляющих сил относительно той же точки. M0 (F∑ )= ∑M0(F i) Следствие из свойств главного вектора и теоремы Вариньона: Главный момент плоской системы сил относительно любой точки, лежащей на линии действия ее равнодействующей, равен нулю.
Pic.14
Случаи приведения плоской системы произвольно расположенных сил 1. Fгл0, Мгл 0,- общий случай. Сис
Случаи приведения плоской системы произвольно расположенных сил 1. Fгл0, Мгл 0,- общий случай. Система сил эквивалентна равнодействующей, которая равна по модулю главному вектору, параллельна ему, направлена в ту же сторону, но по другой линии действия. Тело находится одновременно в поступательном и вращательном движении. 2. Fгл0, Мгл =0. Система сил эквивалентна равнодействующей, линия действия которой проходит через центр приведения и совпадает с главным вектором. Система приводится к одной равнодействующей, равной главному вектору силы. Тело движется поступательно. 3. Fгл=0, Мгл 0. Система сил эквивалентна паре. Система приводится к паре сил, момент которой равен главному. Тело вращается. 4. Fгл=0, Мгл =0. Система сил эквивалентна нулю Тело находится в равновесии.
Pic.15
Аналитические условия равновесия плоской системы произвольно расположенных сил Для равновесия плоско
Аналитические условия равновесия плоской системы произвольно расположенных сил Для равновесия плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы ее главный вектор и главный момент были равны нулю.
Pic.16
Аналитические условия (уравнения) равновесия
Аналитические условия (уравнения) равновесия
Pic.17
Тема 1. 4 (Продолжение) БАЛОЧНЫЕ СИСТЕМЫ
Тема 1. 4 (Продолжение) БАЛОЧНЫЕ СИСТЕМЫ
Pic.18
БАЛОЧНЫЕ СИСТЕМЫ Объектом решения многих задач статики служат так называемые балки или балочные сист
БАЛОЧНЫЕ СИСТЕМЫ Объектом решения многих задач статики служат так называемые балки или балочные системы. Балка — это конструктивная деталь какого-либо сооружения, выполняемая в большинстве случаев в виде бруса с опорами в двух (или более) точках и несет поперечные нагрузки
Pic.19
Опоры и опорные реакции балок
Опоры и опорные реакции балок
Pic.20
Плоская система произвольно расположенных сил, слайд 20
Pic.21
Плоская система произвольно расположенных сил, слайд 21
Pic.22
Виды нагрузок Сосредоточенные силы, предполагается, что нагрузка сосредоточена в точке, хотя приложи
Виды нагрузок Сосредоточенные силы, предполагается, что нагрузка сосредоточена в точке, хотя приложить силу в точке невозможно.
Pic.23
Виды нагрузок
Виды нагрузок
Pic.24
Статически определимые балки- это балки, у которых число реакций связи не превышает трех, т. к. усло
Статически определимые балки- это балки, у которых число реакций связи не превышает трех, т. к. условие равновесия произвольной плоской системы сил выражается тремя уравнениями
Pic.25
Статически определимые балки в) опирается на две гладкие поверхности, одна из которых с упором;
Статически определимые балки в) опирается на две гладкие поверхности, одна из которых с упором;
Pic.26
Статически неопределимые балки- это балки, у которых число реакций связи превышает трех, т. е больше
Статически неопределимые балки- это балки, у которых число реакций связи превышает трех, т. е больше числа уравнений равновесия системы. При этом разность между числом неизвестных реакций и числом уравнений равновесия называется степенью статической неопределимости системы.
Pic.27
Составные системы- трехшарнирная рама Рассматривают отдельно равновесие тела AC, загруженного заданн
Составные системы- трехшарнирная рама Рассматривают отдельно равновесие тела AC, загруженного заданной силой Р, отбросив все связи и заменив их соответственно реакциями внешних (XA, YA) и внутренних (XC, YC) связей (рис. б). Аналогично рассматривают равновесие тела BC под действием реакций опоры В  (XB, YB) и реакций в соединительном шарнире C  (XC', YC ') , где XC = XC ', YC = YC '. Для каждого из этих тел можно составить три уравнения равновесия, таким образом, общее число неизвестных: XA, YA , XC =XC ', YC =YC ', XB , YB равняется суммарному числу уравнений, и задача становится статически определимой.


Скачать презентацию

Если вам понравился сайт и размещенные на нем материалы, пожалуйста, не забывайте поделиться этой страничкой в социальных сетях и с друзьями! Спасибо!